346 research outputs found
Medienpädagogisches Begleitkonzept zur Landesinitiative "Schulen ans Netz in Schleswig-Holstein"
No full textTreumann KP, R. Redeker R, Gartemann S, Kraft J, eds. Medienpädagogisches Begleitkonzept zur Landesinitiative "Schulen ans Netz in Schleswig-Holstein". Kiel: Staatskanzlei der Landesregierung Schleswig-Holstein; 1998
Begleitforschung zur NRW-Initiative "Schulen ans Netz" - Verständigung weltweit - Erste Ergebnisse
No full textTreumann KP, Redeker G, Gartemann S, Kraft J. Begleitforschung zur NRW-Initiative "Schulen ans Netz" - Verständigung weltweit - Erste Ergebnisse. In: Kubicek H, Braczyk H-J, Klumpp D, eds. Lernort Multimedia. Jahrbuch Telekommunikation und Gesellschaft. Jahrbuch Telekommunikation und Gesellschaft. Vol 6. Heidelberg: R. v. Decker; 1998: 181-186
Summary of Redeker v. Dist. Ct., 122 Nev. Adv. Op. 14
No full textArie R. Redeker, facing a capital murder trial, made a petition for a writ of mandamus or prohibition challenging the alleged aggravating circumstances that he was convicted of a felony involving the use or threat of violence to the person of another
A Probabilistic Framework for Peptide and Protein Quantification from Data-Dependent and Data-Independent LC-MS Proteomics Experiments
No full textRichardson, K., Denny, R., Hughes, C., Skilling, J., Sikora, J., Dadlez, M., Manteca, A., Jung, H.R., Jensen, O.N., Redeker, V., Melki, R., Langridge, J.I., Vissers, J.P.C
Differences in metal sequestration between zebra mussels from clean and polluted field locations
No full textOrganisms are able to detoxify accumulated metals by, e.g. binding them to metallothionein (MT) and/or sequestering them in metal-rich granules (MRG). The different factors involved in determining the capacity or efficiency with which metals are detoxified are not yet known.In this work we studied how the sub-cellular distribution pattern of cadmium, copper and zinc in whole tissue of zebra mussels from clean and polluted surface waters is influenced by the total accumulated metal concentration and by its physiological condition. Additionally we measured the metallothionein concentration in the mussel tissue. Metal concentration increased gradually in the metal-sensitive and detoxified sub-cellular fractions with increasing whole tissue concentrations. However, metal concentrations in the sensitive fractions did not increase to the same extent as metal concentrations in whole tissues. In more polluted mussels the contribution of MRG and MT became more important. Nevertheless, metal detoxification was not sufficient to prevent metal binding to heat-sensitive low molecular weight proteins (HDP fraction). Finally we found an indication that metal detoxification was influenced by the condition of the zebra mussels. MT content could be explained for up to 83% by variations in Zn concentration and physiological condition of the mussels
HLA A2 restricted cytotoxic T lymphocyte responses to multiple hepatitis B surface antigen epitopes during hepatitis B virus infection
No full textInasmuch as the hepatitis B virus (HBV) is not directly cytopathic for the infected hepatocyte, it is generally presumed that viral clearance and liver cell injury during viral hepatitis are due to a CTL response to HBV encoded Ag presented by HLA class I molecules. We have previously examined the peripheral blood CTL response to two HBV nucleocapsid epitopes in patients with acute and chronic viral hepatitis, one of which is restricted by HLA-A2, whereas the other is dually restricted by HLA-A31 and Aw68. In this study, we defined the HLA-A2-restricted CTL response to the hepatitis B surface Ag (HBsAg) by using a panel of HBsAg-derived synthetic peptides containing the ideal HLA-A2.1 binding motif (-L------V). Several novel aspects of HBV immunobiology and pathogenesis are evident from this study. First, the peripheral blood CTL response to HBV-encoded Ag is remarkably polyclonal and multispecific in most patients with acute hepatitis. Indeed, HLA-A2-restricted CTL specific for as many as four envelope epitopes and one nucleocapsid epitope were found to be present simultaneously in individual patients with acute viral hepatitis. Second, HBV-specific CTL are not detectable in the peripheral blood in a minority of patients with acute hepatitis, nor have we detected a CTL response in any of the patients with chronic hepatitis that we have studied thus far. Although the cellular and molecular basis for CTL nonresponse remains to be determined, the data suggest that it may contribute to viral persistence. Third, the diversity and the specificity of the CTL response is determined in part by the coding sequence of the viral genome present in each infected patient. Indeed, the apparent nonresponse of some acutely infected patients to at least one HBsAg-specific CTL epitope actually reflects infection by a viral variant that contains a critical substitution in one of the anchor residues within the epitope. Finally, at a fundamental level, the data suggest that the presence of the HLA-A2.1-binding motif in a peptide may not be sufficient for binding; and the capacity of a peptide to bind the class I molecule does not guarantee that it will be immunogenic
Conflict and Peacebuilding in the African Great Lakes Region
No full textDriven by genocide, civil war, political instabilities, ethnic and pastoral hostilities, the African Great Lakes Region, primarily Uganda, Rwanda, Democratic Republic of the Congo, and Burundi, has been overwhelmingly defined by conflict. Kenneth Omeje, Tricia Redeker Hepner, and an international group of scholars, many from the Great Lakes region, focus on the interlocking conflicts and efforts toward peace in this multidisciplinary volume. These essays present a range of debates and perspectives on the history and politics of conflict, highlighting the complex internal and external sources of both persistent tension and creative peacebuilding. Taken together, the essays illustrate that no single perspective or approach can adequately capture the dynamics of conflict or offer successful strategies for sustainable peace in the region
An efficient protocol towards site-specifically clickable nanobodies in high yield: cytoplasmic expression in Escherichia coli combined with intein-mediated protein ligation
No full textIn this study, several expression strategies were investigated in order to develop a generic, highly productive and efficient protocol to produce nanobodies modified with a clickable alkyne function at their C-terminus via the intein-mediated protein ligation (IPL) technique. Hereto, the nanobody targeting the vascular cell adhesion molecule 1 (NbVCAM1) was used as a workhorse. The highlights of the protocol can be ascribed to a cytoplasmic expression of the nanobody-intein-chitin-binding domain fusion protein in the Escherichia coli SHuffle(A (R)) T7 cells with a C-terminal extension, i.e. LEY, EFLEY or His(6) spacer peptide, in the commonly used Luria-Bertani medium. The combination of these factors led to a high yield (up to 22 mg/l of culture) and nearly complete alkynation efficiency of the C-terminally modified nanobody via IPL. This yield can even be improved to similar to 45 mg/l in the EnPresso(A (R)) growth system but this method is more expensive and time-consuming. The resulting alkynated nanobodies retained excellent binding capacity towards the recombinant human VCAM1. The presented protocol benefits from time- and cost-effectiveness, which allows a feasible production up-scaling of generic alkynated nanobodies. The production of high quantities of site-specifically modified nanobodies paves the way to new biosurface applications that demand for a homogeneously oriented nanobody coupling. Prospectively, the alkynated nanobodies can be covalently coupled to a multitude of azide-containing counterparts, e.g. contrast labeling agents, particles or surfaces for numerous innovative applications
CFD Simulation zur Vorhersage von Interferogrammen, Temperaturen und Spezieskonzentrationen in einer Hexanflamme
No full textIm Rahmen einer Literaturübersicht werden die charakteristischen Eigenschaften von nicht-vorgemischten Flammen flüssiger Kohlenwasserstoffe dargestellt.
Mit einem holographischen real-time Mach-Zehnder Interferometer wurden Interferogramme einer n-Hexanflamme (d = 50 mm) registriert. Mit einer neuartigen Abbildungsoptik wurde die sichtbare Flamme und das Interferogramm kontinuierlich und simultan im gleichen Maßstab auf der Filmebene einer Hochgeschwindigkeitskamera (bis zu 4000 Bilder/s) registriert. Mit einem Tieftemperatur-Gaschromatographie-System wurden radiale und axiale Profile der Spezieszusammensetzung des Flammengasgemisches von 18 stabilen Spezies gemessen. Die Profile der Flammengastemperaturen wurden mit Pt-Rh/Pt Thermoelementen gemessen bei einem Perlendurchmesser von 0.3 mm und einer Ansprechzeit von 0.8s.
Mit einem eigens entwickelten Matlab-Code werden aus den experimentellen real-time Interferogrammen die x,y-Koordinaten der Interferenzstreifenminima und deren Interferenzstreifenordnung S ermittelt. In einem zweiten Schritt werden aus den real-time Interferogrammen zeitlich-gemittelte Interferogramme berechnet. Aus den zeitlich-gemittelten radialen Profilen der Interferenzstreifenordnung S werden durch Anwendung der Abel Transformation die Brechzahlprofile berechnet. Aus den Brechzahlprofilen werden, unter Berücksichtigung der Zusammensetzung des Flammengasgemisches, Dichte- und Temperaturprofile ermittelt.
Es wird eine CFD Simulation einer n-Hexanflamme d = 50 mm unter Verwendung des kommerziellen Programmpaketes ANSYS FLUENT (Version 12.0) durchgeführt. Die Modellierung der Verbrennung erfolgt mit einem PDF-Transportmodell, das auf dem Konzept des Mischungsbruchs basiert. Dem PDF-Modell liegen 20 Spezies mit 42 reversiblen Reaktionen für die Verbrennung von n-Hexan mit Luft zugrunde. Die Turbulenzmodellierung erfolgt mit der Large-Eddy Simulation (LES). Für die Simulation der Hexanflamme wird ein unstrukturiertes Hexaeder-Rechengitter mit 2 Mio. Zellen verwendet. Die kleinsten Abmessungen der Rechenzellen betragen dx = 1 mm, dy = 1 mm, dz = 1 mm. Der Zeitschritt der LES beträgt dt = 0.1 ms.
Es werden mit der CFD Simulation transiente und zeitlich-gemittelte 3D-Felder von Spezieskonzentrationen, Flammengasdichten und Flammentemperaturen vorhergesagt. Mit den CFD simulierten transienten Spezieskonzentrationsfeldern und transienten Dichtefeldern werden, unter Berücksichtigung der spezifischen Standardrefraktion der Spezies zunächst 3D-Brechzahlfelder berechnet. In einem zweiten Schritt werden 100 2D-Schnittebenen mit einem Abstand von dz = 0.75 mm entlang der Strahlrichtung z über die gesamte Flammenausdehnung integriert. Es entsteht ein transientes 2D-integriertes Interferenzstreifenfeld, das direkt mit dem experimentell ermittelten 2D-Interferogramm verglichen werden kann. Die radialen Profile der CFD vorhergesagten Interferogramme zeigen in der Verbrennungszone (x = 20 mm), Pulsationszone (x = 50 mm) und in der Plumezone (x = 150 mm) jeweils eine gute Übereinstimmung mit den Profilen der experimentellen Interferogramme.
Es wird die Sensitivität der vorhergesagten Interferenzstreifenordnung S bezüglich der Parameter durchstrahlte Weglänge z_G und der Anzahl von x,y-Schnittebenen untersucht. Es zeigt sich, dass eine Vergrößerung der Integrationslänge von -10 mm < z_G < +10 mm auf -20 mm < z_G < +20 mm zu einer Änderung von dS = -4 führt und von -20 mm < z_G < +20 mm auf -30 mm < z_G < +30 mm zu einer Änderung von dS = -1. Ab einer durchstrahlten Weglänge von -35 mm < z_G < +35~mm bleibt die Interferenzstreifenordnung konstant. Die Anzahl der x,y-Schnittebenen wird schrittweise erhöht. Es hat sich gezeigt, dass die größte Änderung von dS = -3 bei einer Erhöhung der Anzahl von 20 (dz = 3.75 mm) auf 40 (dz = 1.875 mm) Schnittebenen erfolgt. Eine Konstanz der Interferenzstreifenordnung liegt ab 75 Schnittebenen (dz = 1 mm) vor.
Für die Vorhersage von Interferogrammen und für die Ermittlung von Flammentemperaturen aus den experimentellen Interferogrammen sind insbesondere die Spezieskonzentrationen im Flammengasgemisch von großer Bedeutung. Es zeigt sich, dass in der Verbrennungszone bei x = 20 mm und im achsnahen Bereich r < 10 mm bis zu 20 Vol.% unverbrannter Hexandampf, 14 Vol.% Abgase (5.5 Vol.% CO_2 und 8.5 Vol.% H_2O) sowie 10 Vol.% Crackgase (C_2H_4 und H_2) vorliegen. Die Maxima der Spezieskonzentrationen von CO_2,max = 7.5 Vol.% und H_2O,max = 12 Vol.% liegen im Bereich der sichtbaren Flammenkontur r = 14 mm und fallen mit der stöchiometrischen Verbrennung zusammen. Bei r = 17 mm bestehen die Flammengase bereits zu 90 Vol.% aus heißer Luft (Stickstoff und Sauerstoff) und nur noch zu 10 Vol.% aus Verbrennungsprodukten.
Mit zunehmender Höhe über dem Tankrand x = 50 mm setzt sich der Brennstoffdampf bis auf eine Konzentration von C_6H_14 = 10 Vol.% an der Flammenachse um, wobei bereits 60 Vol.% Stickstoff zu finden ist. Der Ort der stöchiometrischen Verbrennung befindet sich bei r = 14 mm. Ab r > 20 mm besteht die Zusammensetzung der Flammengase nahezu aus heißer Luft.
In der Plumezone bei x = 150 mm setzt sich der Brennstoff bis auf C_6H_14 = 0.5 Vol.% um, so dass nahezu die gesamte Flamme aus heißer Luft besteht. Die vorhergesagten Spezieskonzentrationsprofile stimmen mit den GC-Messungen in der gesamten Flamme sehr gut überein. Lediglich die Spezieskonzentrationen der Pyrolyseprodukte C_2H_4 und H_2 werden mit der CFD überschätzt.
Die vorhergesagten und gemessenen bimodalen Temperaturprofile T(r,x) zeigen, dass die maximalen Flammentemperaturen bei x = 20 mm außerhalb (r = 15 mm) der Flammenachse liegen. Das Maximum der Flammentemperatur T_max,m erreicht bei den aus den Interferogrammen gemessenen Flammentemperaturen T_max,Int = 2025 K bei r = 15 mm. Die dort mit Thermoelementen gemessenen sowie die vorherhergesagten Temperaturen zeigen hingegen geringere maximale Flammentemperaturen von T_max,Th = 1605 K bzw. T_max,CFD = 1933 K. Der steilste Temperaturanstieg von T_m = 400 K auf T_m = 2000 K erfolgt im Bereich der thermischen Grenzschicht zwischen 15 mm < r < 21 mm.
In der Pulsationszone bei x = 50 mm liegen ebenfalls bimodale Temperaturprofile vor. Die Peaks der Flammentemperaturen sind T_max,Int = 1689 K, T_max,Th = 1350 K und T_max,CFD = 1598 K und liegen gegenüber x = 20 mm im Abstand von dr = 10 mm zur Flammenachse. Die thermische Grenzschicht liegt im Bereich von 13 mm < r < 22 mm und besitzt weniger steile Temperaturgradienten als bei x = 20 mm.
In der Plumezone bei x = 150 mm sind dagegen unimodale Temperaturprofile zu finden. Die gemessenen und vorhergesagten maximalen Flammentemperaturen betragen T_max,Int = 1365 K, T_max,Th = 1340 K sowie T_max,CFD = 1395 K und erstrecken sich über einen Bereich von 0 < r < 5 mm. Die sichtbare Flammenkontur besitzt in der Plumezone ihre maximale radiale Abmessung von dr = 27 mm, wobei die thermische Grenzschicht stark aufgefaltet ist. Während bei x = 20 mm und x = 50 mm jeweils für r = 30 mm die Umgebungstemperatur von T_u = 293 K vorliegt, beträgt in der Höhe x = 150 mm (bei r = 30 mm) die Flammentemperatur noch T_m = 750 K.
Die CFD vorhergesagten sowie die jeweils aus Interferogrammen bestimmten und mit Thermoelementen gemessenen radialen Temperaturprofile stehen in guter Übereinstimmung.
Um den Einfluss der Spezieszusammensetzung auf die Flammentemperaturen zu ermitteln, werden radiale Temperaturprofile T(r,x), berechnet aus Interferogrammen (1), unter Berücksichtigung der Spezieszusammensetzung, in einer stöchiometrischen Flamme (2) und in heißer Luft (3) herangezogen. In der Höhe x = 20 mm zeigt sich, dass der Konzentrationseinfluss im Bereich der Flammenachse am größten ist. Die Unterschiede der Flammentemperaturen betragen hier dT_1-2 = 150 K bzw. dT_1-3 = 230 K. Für die Fälle (1), (2) und (3) unterscheiden sich die Temperaturprofile in der thermischen Grenzschicht nur geringfügig und sind somit nur wenig konzentrationsbeeinflusst.
In der Pulsationszone bei x = 50 mm nahe der Flammenachse nehmen die Temperaturunterschiede auf dT_1-2 = 61 K bzw. dT_1-3 = 137 K ab. Die Annahme einer stöchiometrischen Flamme gibt im Bereich der sichtbaren Flamme r < 12 mm, die Flammentemperaturen recht gut wieder. Dies bedeutet, dass der Konzentrationseinfluss im Bereich der sichtbaren Flamme noch relativ groß ist, jedoch unter Annahme einer stöchiometrischen Flamme, berechnet werden kann. Im Bereich der thermischen Grenzschicht sind die Temperaturunterschiede nur noch sehr gering und folglich wenig konzentrationsbeeinflusst.
In der Plumezone bei x = 150 mm erweisen sich die Temperaturprofile nur noch sehr wenig von den Spezies beeinflusst, so dass die Flamme dort mit sehr guter Näherung als heiße Luft betrachtet werden kann
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