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B Mesons Phenomenology to the Search of a Signal Beyond the Standard Model
No full textDurant les dernières décennies, la désintégration induite par une boucle b→sγ, a attiré beaucoup d'attention à cause de sa sensibilité potentielle à la nouvelle physique. Dans le model standard, les transitions b→sγ_{L(R)} et b¯→s¯γ_{R(L)} sont proportionnelles aux coefficients de Wilson C₇(C'₇).La désintégration B→Kππγ offre à travers l'analyse angulaire un observable P impaire (λ) et à travers le mélange B-B¯ un observable CP impaire (S_{ρK⁰_{s}γ}) tous deux étant sensibles au rapport C'₇/C₇ ≈ m_s/m_b. La difficulté principale étant que λ et S_{ρK⁰_{s}γ} sont accompagnés par un facteur de dilution provenant de la désintégration forte. Ce travail est centré sur l'estimation et la modélisation de ces facteurs de dilution. La transition B→Kππγ se produit en tant que trois désintégrations successives. La transition faible B→K_{res}γ est suivie par la désintégration forte en trois corps de la résonance kaonic K_{res}→Kππ via trois états intermédiaires distincts ρK⁰_{s}, K*π et κπ. L'observable S_{ρK⁰_{s}γ} est accessible avec l'état final K⁰π⁺π⁻γ, mais la présence de K^{*±}π^∓ et κ^±π^∓, n'étant pas état propre de CP, induit le facteur de dilution D. Pour résoudre ce problème, nous dérivons l'expression de D en fonction des ondes partielles ρK⁰_{s}, K*π et κπ et en incluant les résonances kaonic K₁(1270/1400), K*(1410) et K₂*(1430). Afin de calculer le facteur de dilution, les ondes partielles peuvent être extraites avec l'état final K^±π^∓π^±γ, où la sensibilité expérimentale est plus élevée. Ensuite, nous proposons une nouvelle méthode, indépendante du model, pour déterminer D, qui consiste a extraire le facteur de dilution indépendamment de S_{ρK⁰_{s}γ} en utilisant des états finaux avec un pion neutre tels que K⁺π⁻π⁰γ. En exploitant des données existantes avec m_{Kππ}≺1.8GeV/c², nous obtenons D=0.92±0.17. Lorsque l'on considère juste K₁(1270/1400) et K*(1410), λ peut être extrait de la distribution angulaire and de Dalitz avec une précision de l'ordre de ±10% pour un échantillon de 5.10³ évènements générés à l'aide de la méthode Monté Carlo. Mais cela demande une bonne connaissance de différentes quantités importantes pour la désintégration forte telles que l'angle de mélange de K₁, les rapports de branchement individuel B→K_{res}γ et les phases relatives. Nous montrons que certains de ces paramètres et λ peuvent être simultanément ajustés avec une perte de précision de juste quelques pourcents. Puis nous dérivons comment, en utilisant seulement la distribution angulaire, il est possible d'annuler partiellement les contributions provenant de la désintégration forte afin d'obtenir une limite inférieure pour |λ|.Over the last decades, the loop induced decay b→sγ has attracted a considerable amount of attention due to its potential sensitivity to new physics. In the standard model, the processes b→sγ_{L(R)} and b¯→s¯γ_{R(L)} are proportional to the Wilson coefficients C₇(C'₇). The decay B→Kππγ provides via angular analysis a parity odd observable (λ) and via B-B¯ mixing a CP odd observable (S_{ρK⁰_{s}γ}) both sensitive to the ratio C'₇/C₇ ≈ m_s/m_b. The main issue is that both λ and S_{ρK⁰_{s}γ} are accompanied by a dilution factor originating from the strong decay. This work is focused on the estimation and modelisation of those dilution factors. The transition B→Kππγ occurs as three subsequent decays. The weak process B→K_{res}γ is followed by the strong 3-body decay of the kaonic resonance K_{res}→Kππ via three distinct intermediate states ρK⁰_{s}, K*π and κπ. The observable S_{ρK⁰_{s}γ} is accessible with the final state K⁰π⁺π⁻γ, but the presence of non CP eigenstates K^{*±}π^∓ and κ^±π^∓ induce the dilution factor D. To deal with this inconvenience, we derive the expression of D in terms of the partial waves ρK⁰_{s}, K*π and κπ and including the koanic resonances K₁(1270/1400), K*(1410) and K₂*(1430). The partial waves can then be fitted using the final state K^±π^∓π^±γ, where the experimental sensitivity is higher, in order the compute the dilution factor. Then we propose a new model independent method to determine D, which consist in extracting the dilution factor independently of S_{ρK⁰_{s}γ} using final states with one neutral pion such as K⁺π⁻π⁰γ. Exploiting existing data with m_{Kππ}≺1.8GeV/c², we obtained D=0.92±0.17. When considering only K₁(1270/1400) and K*(1410), fitting the angular and Dalitz plot distribution allows to extract λ with an accuracy of the order of ±10% for a sample of 5.10³ Monte Carlo generated events. But this require a good knowledge of different quantities of importance in the strong decay such as the K₁ mixing angle, individual B→K_{res}γ branching ratios and relative phases. We show that some of those parameters can simultaneously fitted with λ with a loss of accuracy of just a few percent. We derive how, using only the angular distribution, one can partially cancel contribution from the strong decay and obtain a lower bound on |λ|
Phénoménologie des mésons B à la recherche d'un signal au-delà du modèle standard
No full textOver the last decades, the loop induced decay b→sγ has attracted a considerable amount of attention due to its potential sensitivity to new physics. In the standard model, the processes b→sγ_{L(R)} and b¯→s¯γ_{R(L)} are proportional to the Wilson coefficients C₇(C'₇). The decay B→Kππγ provides via angular analysis a parity odd observable (λ) and via B-B¯ mixing a CP odd observable (S_{ρK⁰_{s}γ}) both sensitive to the ratio C'₇/C₇ ≈ m_s/m_b. The main issue is that both λ and S_{ρK⁰_{s}γ} are accompanied by a dilution factor originating from the strong decay. This work is focused on the estimation and modelisation of those dilution factors. The transition B→Kππγ occurs as three subsequent decays. The weak process B→K_{res}γ is followed by the strong 3-body decay of the kaonic resonance K_{res}→Kππ via three distinct intermediate states ρK⁰_{s}, K*π and κπ. The observable S_{ρK⁰_{s}γ} is accessible with the final state K⁰π⁺π⁻γ, but the presence of non CP eigenstates K^{*±}π^∓ and κ^±π^∓ induce the dilution factor D. To deal with this inconvenience, we derive the expression of D in terms of the partial waves ρK⁰_{s}, K*π and κπ and including the koanic resonances K₁(1270/1400), K*(1410) and K₂*(1430). The partial waves can then be fitted using the final state K^±π^∓π^±γ, where the experimental sensitivity is higher, in order the compute the dilution factor. Then we propose a new model independent method to determine D, which consist in extracting the dilution factor independently of S_{ρK⁰_{s}γ} using final states with one neutral pion such as K⁺π⁻π⁰γ. Exploiting existing data with m_{Kππ}≺1.8GeV/c², we obtained D=0.92±0.17. When considering only K₁(1270/1400) and K*(1410), fitting the angular and Dalitz plot distribution allows to extract λ with an accuracy of the order of ±10% for a sample of 5.10³ Monte Carlo generated events. But this require a good knowledge of different quantities of importance in the strong decay such as the K₁ mixing angle, individual B→K_{res}γ branching ratios and relative phases. We show that some of those parameters can simultaneously fitted with λ with a loss of accuracy of just a few percent. We derive how, using only the angular distribution, one can partially cancel contribution from the strong decay and obtain a lower bound on |λ|.Durant les dernières décennies, la désintégration induite par une boucle b→sγ, a attiré beaucoup d'attention à cause de sa sensibilité potentielle à la nouvelle physique. Dans le model standard, les transitions b→sγ_{L(R)} et b¯→s¯γ_{R(L)} sont proportionnelles aux coefficients de Wilson C₇(C'₇).La désintégration B→Kππγ offre à travers l'analyse angulaire un observable P impaire (λ) et à travers le mélange B-B¯ un observable CP impaire (S_{ρK⁰_{s}γ}) tous deux étant sensibles au rapport C'₇/C₇ ≈ m_s/m_b. La difficulté principale étant que λ et S_{ρK⁰_{s}γ} sont accompagnés par un facteur de dilution provenant de la désintégration forte. Ce travail est centré sur l'estimation et la modélisation de ces facteurs de dilution. La transition B→Kππγ se produit en tant que trois désintégrations successives. La transition faible B→K_{res}γ est suivie par la désintégration forte en trois corps de la résonance kaonic K_{res}→Kππ via trois états intermédiaires distincts ρK⁰_{s}, K*π et κπ. L'observable S_{ρK⁰_{s}γ} est accessible avec l'état final K⁰π⁺π⁻γ, mais la présence de K^{*±}π^∓ et κ^±π^∓, n'étant pas état propre de CP, induit le facteur de dilution D. Pour résoudre ce problème, nous dérivons l'expression de D en fonction des ondes partielles ρK⁰_{s}, K*π et κπ et en incluant les résonances kaonic K₁(1270/1400), K*(1410) et K₂*(1430). Afin de calculer le facteur de dilution, les ondes partielles peuvent être extraites avec l'état final K^±π^∓π^±γ, où la sensibilité expérimentale est plus élevée. Ensuite, nous proposons une nouvelle méthode, indépendante du model, pour déterminer D, qui consiste a extraire le facteur de dilution indépendamment de S_{ρK⁰_{s}γ} en utilisant des états finaux avec un pion neutre tels que K⁺π⁻π⁰γ. En exploitant des données existantes avec m_{Kππ}≺1.8GeV/c², nous obtenons D=0.92±0.17. Lorsque l'on considère juste K₁(1270/1400) et K*(1410), λ peut être extrait de la distribution angulaire and de Dalitz avec une précision de l'ordre de ±10% pour un échantillon de 5.10³ évènements générés à l'aide de la méthode Monté Carlo. Mais cela demande une bonne connaissance de différentes quantités importantes pour la désintégration forte telles que l'angle de mélange de K₁, les rapports de branchement individuel B→K_{res}γ et les phases relatives. Nous montrons que certains de ces paramètres et λ peuvent être simultanément ajustés avec une perte de précision de juste quelques pourcents. Puis nous dérivons comment, en utilisant seulement la distribution angulaire, il est possible d'annuler partiellement les contributions provenant de la désintégration forte afin d'obtenir une limite inférieure pour |λ|
Phénoménologie des mésons B à la recherche d'un signal au-delà du modèle standard
No full textOver the last decades, the loop induced decay b→sγ has attracted a considerable amount of attention due to its potential sensitivity to new physics. In the standard model, the processes b→sγ_{L(R)} and b¯→s¯γ_{R(L)} are proportional to the Wilson coefficients C₇(C'₇). The decay B→Kππγ provides via angular analysis a parity odd observable (λ) and via B-B¯ mixing a CP odd observable (S_{ρK⁰_{s}γ}) both sensitive to the ratio C'₇/C₇ ≈ m_s/m_b. The main issue is that both λ and S_{ρK⁰_{s}γ} are accompanied by a dilution factor originating from the strong decay. This work is focused on the estimation and modelisation of those dilution factors. The transition B→Kππγ occurs as three subsequent decays. The weak process B→K_{res}γ is followed by the strong 3-body decay of the kaonic resonance K_{res}→Kππ via three distinct intermediate states ρK⁰_{s}, K*π and κπ. The observable S_{ρK⁰_{s}γ} is accessible with the final state K⁰π⁺π⁻γ, but the presence of non CP eigenstates K^{*±}π^∓ and κ^±π^∓ induce the dilution factor D. To deal with this inconvenience, we derive the expression of D in terms of the partial waves ρK⁰_{s}, K*π and κπ and including the koanic resonances K₁(1270/1400), K*(1410) and K₂*(1430). The partial waves can then be fitted using the final state K^±π^∓π^±γ, where the experimental sensitivity is higher, in order the compute the dilution factor. Then we propose a new model independent method to determine D, which consist in extracting the dilution factor independently of S_{ρK⁰_{s}γ} using final states with one neutral pion such as K⁺π⁻π⁰γ. Exploiting existing data with m_{Kππ}≺1.8GeV/c², we obtained D=0.92±0.17. When considering only K₁(1270/1400) and K*(1410), fitting the angular and Dalitz plot distribution allows to extract λ with an accuracy of the order of ±10% for a sample of 5.10³ Monte Carlo generated events. But this require a good knowledge of different quantities of importance in the strong decay such as the K₁ mixing angle, individual B→K_{res}γ branching ratios and relative phases. We show that some of those parameters can simultaneously fitted with λ with a loss of accuracy of just a few percent. We derive how, using only the angular distribution, one can partially cancel contribution from the strong decay and obtain a lower bound on |λ|.Durant les dernières décennies, la désintégration induite par une boucle b→sγ, a attiré beaucoup d'attention à cause de sa sensibilité potentielle à la nouvelle physique. Dans le model standard, les transitions b→sγ_{L(R)} et b¯→s¯γ_{R(L)} sont proportionnelles aux coefficients de Wilson C₇(C'₇).La désintégration B→Kππγ offre à travers l'analyse angulaire un observable P impaire (λ) et à travers le mélange B-B¯ un observable CP impaire (S_{ρK⁰_{s}γ}) tous deux étant sensibles au rapport C'₇/C₇ ≈ m_s/m_b. La difficulté principale étant que λ et S_{ρK⁰_{s}γ} sont accompagnés par un facteur de dilution provenant de la désintégration forte. Ce travail est centré sur l'estimation et la modélisation de ces facteurs de dilution. La transition B→Kππγ se produit en tant que trois désintégrations successives. La transition faible B→K_{res}γ est suivie par la désintégration forte en trois corps de la résonance kaonic K_{res}→Kππ via trois états intermédiaires distincts ρK⁰_{s}, K*π et κπ. L'observable S_{ρK⁰_{s}γ} est accessible avec l'état final K⁰π⁺π⁻γ, mais la présence de K^{*±}π^∓ et κ^±π^∓, n'étant pas état propre de CP, induit le facteur de dilution D. Pour résoudre ce problème, nous dérivons l'expression de D en fonction des ondes partielles ρK⁰_{s}, K*π et κπ et en incluant les résonances kaonic K₁(1270/1400), K*(1410) et K₂*(1430). Afin de calculer le facteur de dilution, les ondes partielles peuvent être extraites avec l'état final K^±π^∓π^±γ, où la sensibilité expérimentale est plus élevée. Ensuite, nous proposons une nouvelle méthode, indépendante du model, pour déterminer D, qui consiste a extraire le facteur de dilution indépendamment de S_{ρK⁰_{s}γ} en utilisant des états finaux avec un pion neutre tels que K⁺π⁻π⁰γ. En exploitant des données existantes avec m_{Kππ}≺1.8GeV/c², nous obtenons D=0.92±0.17. Lorsque l'on considère juste K₁(1270/1400) et K*(1410), λ peut être extrait de la distribution angulaire and de Dalitz avec une précision de l'ordre de ±10% pour un échantillon de 5.10³ évènements générés à l'aide de la méthode Monté Carlo. Mais cela demande une bonne connaissance de différentes quantités importantes pour la désintégration forte telles que l'angle de mélange de K₁, les rapports de branchement individuel B→K_{res}γ et les phases relatives. Nous montrons que certains de ces paramètres et λ peuvent être simultanément ajustés avec une perte de précision de juste quelques pourcents. Puis nous dérivons comment, en utilisant seulement la distribution angulaire, il est possible d'annuler partiellement les contributions provenant de la désintégration forte afin d'obtenir une limite inférieure pour |λ|
Going Beyond Counting First Authors in Author Co-citation Analysis
Get PDFThe present study examines one of the fundamental aspects of author co-citation analysis (ACA) - the way co-citation
counts are defined. Co-citation counting provides the data on which all subsequent statistical analyses and mappings
are based, and we compare ACA results based on two different types of co-citation counting - the traditional type that
only counts the first one among a cited work's authors on the one hand and a non-traditional type that takes into
account the first 5 authors of a cited work on the other hand. Results indicate that the picture produced through this non-traditional author co-citation counting contains more coherent author groups and is therefore considerably clearer. However, this picture represents fewer specialties in the research field being studied than that produced through the traditional first-author co-citation counting when the same number of top-ranked authors is selected and analyzed. Reasons for these effects are discussed
Variations on the Author
Get PDF“Variations on the Author” discusses two of Eduardo Coutinho’s recent films (Um Dia na Vida, from 2010, and Últimas Conversas, posthumously released in 2015) and their contribution to the general question of documentary authorship. The director’s filmography is characterized by a consistent yet self-effacing form of authorial self-inscription: Coutinho often features as an interviewer that rather than express opinions propels discourses; an interviewer that is good at listening. This mode of self-inscription characterizes him as an author who is not expressive but who is nonetheless markedly present on the screen. In Um Dia na Vida, however, Coutinho is completely absent form the image, while Últimas Conversas, on the contrary, includes a confessional prologue that moves the director from the margins to the center of his films. This article examines the ways in which these works stand out in the filmography of a director who offers new insights into the notion of cinematic authorship
Appropriate Similarity Measures for Author Cocitation Analysis
Get PDFWe provide a number of new insights into the methodological discussion about author cocitation analysis. We first argue that the use of the Pearson correlation for measuring the similarity between authors’ cocitation profiles is not very satisfactory. We then discuss what kind of similarity measures may be used as an alternative to the Pearson correlation. We consider three similarity measures in particular. One is the well-known cosine. The other two similarity measures have not been used before in the bibliometric literature. Finally, we show by means of an example that our findings have a high practical relevance.information science;Pearson correlation;cosine;similarity measure;author cocitation analysis
Dispelling the Myths Behind First-author Citation Counts
Get PDFWe conducted a full-scale evaluative citation analysis study of scholars in the XML research field to explore just how different from each other author rankings resulting from different citation counting methods actually are, and to demonstrate the capability of emerging data and tools on the Web in supporting more realistic citation counting methods. Our results contest some common arguments for the continued
use of first-author citation counts in the evaluation of scholars, such as high correlations between author rankings by first-author citation counts and other citation
counting methods, and high costs of using more realistic citation counting methods that are not well-supported by the ISI databases. It is argued that increasingly available digital full text research papers make it possible for citation analysis studies to go beyond what the ISI databases have directly supported and to employ more
sophisticated methods
koamabayili/VECTRON-author-checklist: VECTRON author checklist
No full textWe have done our best to complete the author checklist relating to the use of animals in the hut study. Note that the objective for the hut study was to evaluate the IRS treatment applications for residual efficacy against Anopheles mosquitoes, including the local An. coluzzii mosquito population. Cows were only used to attract mosquitoes into the huts and no tests were carried out directly on the cows. The author checklist is intended for use with studies where experiments are carried out on animals, which is why we have had such difficulty in completing this for the hut study, as many of the questions do not relate to how the cows were used
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